Ústav fyzikálního inženýrství Fakulta strojního inženýrství VUT v Brně GEOMETRI CKÁ OPTI KA Přednáška 2 i Obsah • Základy geometrické (paprskové) optiky Úvod - co to je světlo? Postuláty geometrické optiky Index lomu prostředí Fermatův princip Zákon odrazu a lomu Vincent Van Gogh (30. března 1853, Zundert-29. července 1892, Auvers-Sur-Oise) byl nizozemským malířem a kreslířem. Výsledkem myšlení nemá být pocit, ale čin. Chci používat barvy, které navzájem kontrastují, aby každá z nich zářila ještě výrazněji, aby kontrastovaly jako muž se ženou. Zdroj: http://cs.wikiquote.org/wiki/ 3 Uvod Světlo je: Elektromagnetické vlnění. Šíří se ve tvaru dvou navzájem spjatých vektorových vln, vlny elektrického pole a vlny pole magnetického. Extréme Ultraviolet Gamma <-rays U V k QA mA A nm 10 nm ZOnm 120nm 0,< hv GaV MeV 50 aV Kv»n'juv« optika VI rov d opti-ki Piprikavi Mnohé optické jevy je možné popsat skalární teorií, ve které světlo lze popsat pomocí jediné skalární funkce - vlnová optika. Když se světelné vlny šíří skrze předměty, jejichž rozměry jsou mnohem vetší něž je vlnová délka a okolo nichž je vlnová podstata slabě rozeznatelná -> může být jeho chování popsáno pomocí paprsků splňujících geometrická pravidla - paprsková (geometrická) optika. 4 Úvod • Elektromagnetické vlnění (světlo) se většinou charakterizuje buď frekvencí (/) nebo vlnovou délkou (Á). Platí / =—, kde c je rychlost světla (v daném prostředí). • Světlo má časticovou i vlnovou povahu (je emitováno ve formě jednotlivých světlených balíků - kvant které se nazývají fotony). Energie fotonu je definován jako: E - hf> kde h je Planckova konstanta. hc • Po dosažení dostaneme: E = —, tzn. že energie fotonu s kratší vlnovou délkou roste. ^ To je jeden z důvodů, proč obecně absorpce záření s kratší vlnovou délkou poškozuje živou tkáň víc než záření s delší vlnovou délkou . Například vývin šedého zákalu a zhoubného kožního nádoru může být podporován nepříznivým vlivem krátkovlnného ultrafialového (UV) záření. 5 Definice základních pojmů EM Teorie - světlo se šíří od zdroje jako příčné elektromagnetické vlny podél čar, kolmých na vlnoplochu. Tyto čáry nazýváme světelnými paprsky. V transparentním ale nehomogenním prostředí jsou paprsky zakřiveny (zemská atmosféra). V anizotropních* prostředí (většina krystalů) není směr paprsků vždy kolmý k vlnoplochám. V homogenních, isotropních látkách, jakých se používá k výrobě optických prvků jsou paprsky přímkami, které sice na rozhraní dvou prostředí mohou náhle změnit směr šíření, ale zůstávají dále přímkami. * Anizotropie je vlastnost, kterou se označuje závislost určité veličiny na volbě směru. Opakem anizotropie je izotropie. pře ú mé t optická soustava obraz Svazek paprsků - soubor světelných paprsků kolmých k vlnoploše a vyplňujících určitou její část. Homocentrický svazek - kužel paprsků které se protínají v jediném bodě. vlnopftcha 6 Paprsková (geometrická) optika - POSTULÁTY • Světlo se šíří ve formě paprsků. Paprsky jsou emitovány světelnými zdroji a mohou být pozorovány, když dosáhnou optického detektoru. • Optické prostředí je charakterizováno veličinou n > 1, která se nazývá (absolutní) index lomu. Je poměrem rychlosti světla ve vakuu c0 a rychlosti světla v prostředí c. V důsledku toho čas, který světlo potřebuje, aby prošlo vzdálenost d, se rovná dle = nd/c0. Je tedy úměrné součinu nd, známému jako délka optické dráhy. • V nehomogenním prostředí je index lomu n(r) funkcí polohy r = (x,y,z). Délka optické dráhy mezi dvěma body A a B je tedy B ds\e diferenční element délky podél dráhy. Čas potřebný k tomu aby A kde světlo prošlo z A do B je úměrný délce optické dráhy. 7 Index lomu prostředí - poznámky • Velikost indexu lomu závisí na vlnové délce, teplotě a tlaku • Za normálních podmínek teploty a tlaku (0 °C, 1013 hPa) je pro vlnovou délku Á = 589,3 nm (sodíková výbojka) index lomu vzduchu a?vz A= 1,0002920. • Indexy lomu optických materiálů jsou udávány vzhledem ke vzduchu. Pro převážnou většinu případů optických problémů jsou zcela vyhovující, a proto do budoucna při praktických výpočtech budeme výhradně používat tyto. • V případě, kdy je žádoucí znalost absolutních indexů lomu pro konkrétní vlnovou délku, mohou se určit tyto indexy pomocí Cauchyho vzorce, nebo vzorce Cornuova (více v cvičení). 8 Fermatův princip • Délka optické dráhy 0 kterou se šíří paprsek světla mezi dvěma body P^ a P2 je stacionární, tzn. že první variace d/_ vzhledem k sousedním délkám křivek je rovna nule. Protože d//c = dř je čas, který potřebuje světlo šířící se rychlostí c na uražení dráhy dl, a jelikož nyr)- c0Icyr), pak ^ - c \ —di kde p2 0 J ' integrál ľ j^// je roven času který potřebuje světlo pi c ^ c k uražení dráhy mezi body P^ a P2. Fermatův princip: Světelné paprsky spojují dva body podél takových čar, které odpovídají stacionárnímu času, potřebnému k uražení potřebné optické dráhy. index lomu n je všude stejný, stejně jako rychlost světla. • Dráha s minimálním časem (Fermatův princip) je proto dráhou s minimální vzdáleností. • Dráha s minimální vzdáleností mezi dvěma body je přímka (Heroův princip), takže v homogenním prostředí paprsky šíří přímočaře. Světelné paprsky se šíří přímočaře. Stíny jsou dokonalými průměty překážek. 13 Odraz od zrcadla Rovina dopadu Světlo se od zrcadel odráží tak, že splňuje zákon odrazu: Odražený paprsek leží v rovině dopadu; úhel odrazu se rovná úhlu dopadu. Rovina dopadu -> rovina vytvořená dopadajícím paprskem a normálou k povrchu v bodě dopadu. Důkaz: Zkoumejme paprsek který se šíří z bodu A do bodu C po odrazu od rovinného zrcadla. Podle Heroova principu musí být vzdálenost | AB \ + BC\ minimální. Je-li C zrcadlový obraz C, pak | BC\ = \ BC'\, takže | AB\ + \ BC musí být minimální. To nastane, když je ABC přímka, tj. když B je totožné s6'a e = e\ 14 Jednoduché optické prvky - Zrcadla f'tJOD Rovinná zrcadla odráží paprsky vycházející z bodu P1 tak, že odražené paprsky jeví jako vycházející z bodu P2, který leží za zrcadlem a nazývá se obraz. Parabolická zrcadla soustřeďují všechny paprsky dopadající rovnoběžně s osou paraboloidu do jediného bodu zvané ohnisko. Vzdálenost | PF| = f se nazývá ohnisková vzdálenost, (kolektory/reflektory světla) Eliptická zrcadla odrážejí všechny paprsky z jednoho z jeho dvou ohnisek (např. PJ a zobrazují toto ohnisko do druhého ohniska. Vzdálenosti které světlo proběhne z bodu P1 do bodu P2 podle kterékoli dráhy, jsou v souladu s Heroovým principem stejné. 15 Jednoduché optické prvky - Zrcadla • Sférická zrcadla- snadnější výroba, ale: rovnoběžné paprsky protínají osu v různých bodech. Nicméně rovnoběžné paprsky blízké k ose jsou přibližně fokusovány do jediného bodu F ve vzdálenosti (-R/2) od středu zrcadla C. Podle konvence je R záporné pro dutá zrcadla a kladné pro vypuklá zrcadla. • Paraxiální paprsky odražené od sférických zrcadel • Paprsky, které svírají malé úhly (sin0 « 0) s osou zrcadla, se nazývají paraxiální paprsky. V paraxiální aproximaci, kdy uvažujeme pouze paraxiální paprsky, má sférické zrcadlo podobné fokusační vlastnosti jako parabolické zrcadlo a zobrazovací vlastnosti podobné jako eliptické zrcadlo. • Sférické zrcadlo o poloměru R proto působí jako parabolické zrcadlo o ohniskové vzdálenosti /= R/2. • Všechny paraxiální paprsky vycházející z určitého bodu na ose sférického zrcadla jsou odraženy a soustředěny do jednoho odpovídajícího bodu na ose. w Odraz a lom na rozhraní dvou prostředí • Na rozhraní mezi dvěma prostředími o indexech lomu a n2 se dopadající paprsek štěpí na dva - odražený paprsek a lomený (nebo procházející) paprsek. • Odražený paprsek splňuje zákon odrazu. Lomený paprsek splňuje zákon lomu: Lomený paprsek leží v rovině dopadu; úhel lomu 02se vztahuje k úhlu dopadu Snellovým zákonem. • Snellův zákon: ^ sinQi = ^ sin02 17 Odraz a lom na rozhraní dvou prostředí Pozn.: úhly ar a Oj měříme od kolmice k paprsku ve směru (proti směru) hodinových ručiček. Příslušný úhel je kladný (záporný). V obrázku Oj je záporný a ar kladný. T5 li j1 0 li - x - \ a, Of + 18 Lom na rozhraní dvou prostředí Zflfegri lovnú T5 j1 0 X a Q 4 Lif+GMfl Fermatův princip: Extremální hodnota t(x) vzhledem ke změně x vede k podmínce dr/dx= 0, tzn.: l? + {a-x) 1 /-?') je úhel lomu větší než úhel dopadu (a' > a), takže růstem a dosáhne hodnoty 90° jako první a'. To nastane pro mezní úhel am, pro který ze Snellova zákona plyne: ŕzsinoc = rísm90°. m n smoč =—. m n Příklad: Pro n = 1,5 (sklo) a n' = 1 je mezní úhel am = 42°. 20 Úplný odraz • Úplný odraz je podstatou mnoha optických zařízení a soustav, jako jsou odrazné hranoly a optická vlákna. 21 Optická vlákna • Historie vláknové optiky se datuje asi 200 let zpět. Již v roce 1840 Daniel Collodon a Jacque Babinet prokázali, že světlo může být vedeno podél tryskající vody. • Na začátku dvacátého století bylo zjištěno, že ohnuté skleněné tyčky vedou světlo. V roce 1930 Heinrich Lamm poprvé demonstroval přenos obrazu pomocí svazku optických vláken a tak to šlo dále až k dnešním optickým vláknům. • Viditelné světlo, které má frekvenci přibližně 108 Mhz a je velmi lákavé pro použití k přenosu dat. Přenášená číslicová data můžeme reprezentovat pomocí světelných impulzů (přítomnost impulzu může představovat např. logl, zatímco jeho nepřítomnost logO). Pro praktickou realizaci potřebujeme ovšem celý optický přenosový systém, složený ze zdroje, přenosového média a přijímače. • Vlastním zdrojem světla může být obyčejná elektroluminiscenční dioda (LED, Light Emitting Diodě) nebo nákladnější laserová dioda, které emitují světelné pulsy na základě přiváděného proudu. Detektorem na straně přijímače pak bývá fotodióda, která naopak převádí dopadající světelné impulzy na elektrické signály. • Úkolem přenosového média je dopravit světelný paprsek od jeho zdroje k detektoru s co možná nejmenšími ztrátami. K tomuto účelu se používá optické vlákno (optical fiber) s tenkým jádrem (core) obaleným vhodným pláštěm (cladding). Jádro má průměr v řádu jednotek až desítek mikrometrů (8-10, 50, 62,5 nebo 100), a je vyrobené nejčastěji z různých druhů skla, eventuelně i z plastu. Zdroi: http://hps.mallat.cz 22 Optická vlákna Rozmezí úhlů, pod kterými může světelný paprsek dopadat na optické vlákno tak, aby byl veden, definuje tzv. numerickou aperturu. odraz Optické vlákno je vždy simplexní spoj, tj. na jedné straně je vysílač a na druhé straně přijímač. Pro duplexní spoje (což je téměř vždy) je nutná dvojice vláken - pro každý směr jedno vlákno. Zdroi: http://hps.mallat.cz 23 Optická vlákna Optická vlákna jsou velmi citlivá na mechanické namáhání a ohyby. Jejich ochranu proto musí zabezpečovat svým konstrukčním řešením optický kabel, který kromě jednoho či více optických vláken obvykle obsahuje i vhodnou výplň, zajišťující potřebnou mechanickou odolnost. Sekundární ochrana Primární ochrana Obal {sklo) paprsek^-* Jádro ^sklo)f -' Obal (sklo) Primární ochrana Sekundárni ochrana Viccv iclovč vlákno Jendovidové vlákno Na obr. je znázorněna ochrana optických vláken. Optická vlákna jsou nejprve obalena tzv. primární ochranou, která zajišťuje pružnost vlákna. Bez primární ochrany je vlákno velice křehké. Sekundární ochrana, pak zvyšuje ochranu vlákna. S odstraněnou sekundární ochranou se běžně setkáváme u optických propojovacích kabelů. Zdroj: http://hps.mallat.cz 24 250 |im Sekundami ochrana 250 v.iti 125 mtti Primárni ochrana 125 . :n Obal (sklo) S&62.5 um paprsek Jádro (sklo) Obal (sklo) Primární ochrana Sekundami ochrana Optická vlákna - Mnohavidová vlákna Způsob, jakým optické vlákno paprsek vede, záleží také na tom, jak se mění optické vlastnosti (konkrétně index lomu) na přechodu mezi jádrem vlákna a jeho pláštěm. Mění-li se skokem a je-li průměr jádra dostatečně velký (50-100 mikrometrů), jde o vlákno, schopné vést různé vlny světelných paprsků - tzv. vidy (modes). Jde tedy o mnohovidové vlákno (multimode fiber), v tomto případě se stupňovitým indexem lomu (step index fiber). mm^^m^m^^m^ Pokud se index lomu na přechodu mezi jádrem vlákna a jeho pláštěm nemění skokem, ale plynule, jde o mnohovidové vlákno s tzv. gradientním indexem lomu (graded index fiber), které přenášené vidy ohýbá. gg^^^g^g^g^^mmšmmi Výhodou mnohovidových vláken je relativně nízká cena, snazší spojování, velká numerická apertura a možnost buzení luminiscenční diodou. Zdroj: http://hps.mallat.cz 25 Optická vlákna - Jednovidová vlákna Nejvyšších přenosových rychlostí (až Gigabity/sekundu na vzdálenosti do 1 km) lze dosáhnout na tzv. jednovidových vláknech (single mode fiber), které přenáší jen jediný vid. 11 +11 Schopnosti vést jediný vid se dosahuje buďto velmi malým průměrem jádra (řádově jednotky mikrometrů), nebo velmi malým poměrným rozdílem indexů lomu jádra a jeho pláště. Jednovidová vlákna jsou dražší než mnohovidová, lze je ovšem použít pro přenosy na delší vzdálenosti (až 100 km bez opakovače), než vlákna mnohovidová. Pro své buzení však již vyžadují laserové diody. Zdroi: http://rips.mallat.cz 26 Úplný odraz FIGURE 1-11 A. A light ray emerging from the angle of the eye undergoes total internal reflection if the angle of incidence (at the cornea) exceeds - 49 degrees. (The light ray is traveling from the denser aqueous toward the rarer air.) Total internal reflection prevents the doctor from examining the angle unless he or she uses a device referred to as a goniolens. B. A goniolens allows visualization of the angle of the eye by reducing total internal reflection. A saline-like fluid is placed between the contact lens that constitutes the front of the goniolens and the cornea. Since the saline and the aqueous humor have about the same index of refraction, total internal reflection is substantially reduced, and the ray emerging from the angle passes out of the eye. It is then reflected by a mirror in the goniolens, thereby allowing examination of the angle. The doctor looks into the mirror and sees a reflection of the structures that constitute the angle. (This diagram is a simplification.) Odraz při lomu Světlo, dopadající na vyleštěnou plochu jakéhokoliv průhledného prostředí se nejen láme, ale zčásti též odráží. Úlohu, jaká část dopadajícího světla se láme a jaká se odráží, řešil první Fresnel. Odrazivost (reflektivita): R ~ ~. intenzita odraženého světla Propustnost (transmisivita): t = intenzita dopadajícího světla intenzita lomeného světla intenzita dopadajícího světla Ze zákona zachování energie platí: T+ R= 1 Koeficient odrazivosti od hladkého rozhraní dvou prostředí se určí z Fresnelových vztahů, které vedou ke vzorci: 2 sin2 (a-a') tg2 (a-a') sin2 (a + a') tg2(a+a') Francouzský fyzik Augustin-Jean Fresnel (1788 - 1827); významně přispěl ke vzniku vlnové teorie světla. Šíření světla studoval jak teoreticky, tak i experimentálně. Zdroj: http://en.wikipedia.org/ 28 Odraz při lomu ctí ! ! í 1 !■/ 1 / T to 44 Obr, Jró, OJhkíiíwJ pnp H < Ji"". Op ! i 1 trŕíjJS r L J l/;r 1 1 n = 1 (vzduch), rí= 1,71 (sklo). Na počátku roste odrazivost velmi pomalu a do úhlu dopadu 20° až 30°je prakticky stejná. Pro malé úhly lze funkci sinus a tangens nahradit hodnotami uhlů v radiánech. Koeficient a použitím zákona lomu pro malé úhly odrazivosti pak můžeme určit jako: ^ _ na= na: R = f n —n \ a +oc j n +n J Příklad: Postupuje-li světlo ze vzduchu (/7=1) do skla (rí= 1,5) je R=0,04 tj. 4% dopadajícího světla se odráží. 29 Odraz světla na kovech Kovy mají obecně velkou odrazivost, je to dáno tím, že kovy obsahují volné elektrony, které se uvedou dopadajícím světlem do vynucených kmitů. Jimi vytvořené vlny se skládají s dopadajícími, takže procházející vlny se úplně zruší, převážná část světla se odráží a část energie dopadající vlny se mění v teplo (tato část je tím větší čím menší je el. vodivost kovu). Odrazivost (R) kovu je tím větší, čim lépe vede kov proud. Každý kov je char. pro určitou vlnovou délku dvěma konstantami - indexem lomu n a indexem absorbce k. Fresnelovy vztahy odvozené pro rozhraní mezi dvěma dielektriky lze použít i pro rozhraní mezi dielektrikem a kovem, jestliže budeme kovové prostředí charakterizovat komplexním indexem lomu n=n + ik. Odrazivost kovu je přibližně dána vztahy: n + n - cos a, 1 1 V cos a, J které pro kolmý dopad světla přejdou na vztah R — (n + l)2 + n2k2 30 Odraz světla na kovech Příklad: pro vlnovou délku světla A = 589,3 nm je u stříbra n = 0,177; k = 3,638 u oceli n = 2, a k =3,423. R závisí na uvedených konstantách, na úhlu dopadu a na polarizačním stavu dopadajícího světla. Ôa 20* 40* 60" 60° ŕ Kovy pro výrobu odrazných ploch Stříbro - značná odrazivost ve viditelné a IR části světla, nízká v UV oblasti. Ukládá se chemicky, katodickým rozprašováním nebo naparováním ve vakuu. Odrazivost stříbra během doby klesá. Hliník - ve viditelné oblasti spektra značně horší, v UV oblasti značně vyšší odrazivost než stříbro. Hliník se nanáší naparováním ve vakuu. Má dobrou stálost. Rhodium - dobrá odrazivost v IR oblasti. Vrstvy rhodia jsou velmi odolné a přiléhavé, ukládá se naparováním ve vakuu. Germanium - ve viditelné oblasti odráží jako kov, IR záření propouští - vhodný k výrobě tzv, studených zrcadel (promítací přístroje). Oč 0.2 _____ - // Ai / L / ZOO 300 400 SOO 600 700 $00 Oíirr !,$. -Wt-í-říssí cdniihtatí r.n rfíííí pru bnyAl, Ay, in, Ft. 32