Co je plazma? V biologii TA plazma ve fyzice TO plazma Plazma - soubor částic s volnými nosiči nábojů, který vykazuje kolektivní chování. Částice jsou schopny reagovat na elektrická a magnetická pole jako celek. Nemusí nutně být v plynném skupenství Výskyt: někdy plamen, často elektrické výboje, tokamak, LIP (Laser Induced Plasma), hvězdy, asi kulový blesk Vysokoteplotní a nízkoteplotní plazma: Vysokoteplotní plazma má střední energii nabitých částic větší než 100 eV, tj. asi 106 K. Vyskytuje se ve hvězdách a při experimentech s řízenou termonukleární syntézou. Nízkoteplotní plazma se vyskytuje např. v zářivkách a výbojkách, také v elektrickém oblouku. 1 Zahřívání tělesa - teplota v závislosti na dodané energii Kritéria existence plazmatu 1) kvazineutralita: celková velikost záporného náboje = celková velikot kladného náboje 2) Počet částic v Debyově sféře » 1 neboli rozměr plazmatu » Debyova délka 3) Plazmová frekvence » srážková frekvence: je-li doba mezi srážkami kratší než plazmová f., nestačí plazma reagovat na vnější el. pole kolektivními oscilacemi Plazmová frekvence elektronů - charakteristická frekvence oscilací a vln v plazmatu,která souvisí s pohyby elektronů na pozadí iontů. Vratnou silou je Coulombova elektrická síla vznikající vychýlením souboru elektronů oproti souboru iontů. Tato frekvence závisí především na koncentraci elektronů, tjop=(nee2/mee0)1/2. Pod touto frekvencí se nemohou šířit řádné elektromagnetické vlny. Při nižších frekvencích totiž energii vlny přebírají oscilace elektronů. Měřením plazmové frekvence lze určit koncentraci plazmatu. Debyeova stínící délka Předpokládejme homogenní plazma. Do plazmatu vložíme nepohyblivý náboj q. Částice se souhlasným nábojem jsou jím odpuzované, s nesouhlasným přitahované. Plazma se proto polarizuje a elektrické pole vloženého náboje tím pádem odstíní. Odstíněním klesne potenciál elektrického pole v plazmatu oproti potenciálu elektrického pole ve vakuu na 1/e ve vzdálenosti zvané Debyeova stínící délka. Vypočítáme ji z teplot T + a T kladných iontů a elektronů a koncentrace nabitých částic n0 = n = n jako 4 Termodynamická rovnováha v plazmatu CTE (Complete Thermodynamic Equilibrium) Úplná termodynamická rovnováha: Všechny druhy částic s různou hmotností m mají stejnou strední kinetickou energii 1A mv2 = 3/2 kT-stejnou teplotu - izotermní plazma, platí Boltzmannovo i Maxwellovo rozdělení a Planckův vyzařovací zákon, excitace, radiace, ionizace a rekombinace jsou v rovnováze - velmi zřídka LTE (Local Thermodynamic Equilibrium) Lokální termodynamická rovnováha: Aproximace stavu, kdy není skutečná CTE - rozdělení plazmatu na oblasti tak velké/malé, aby CTE byla s vyhovující přesností splněna - existence gradientů teploty v objemu, avšak v dané suboblasti platí, že na střední volné dráze částice je T = konst. pLTE (partial Local Thermodynamic Equilibrium) částečná Lokální termodynamická rovnováha: Popis stavu pomocí LTE, avšak neplatí jednotná 7, každý druh částic může mít pro daný proces jinou T- nejčastější případ -neizotermní plazma, s klesajícím tlakem roste rozdíl mezi teplotami elektronů a těžkých částic, ecitační procesy nejsou v rovnováze s radiačními - neplatí Planckův vyzařovací z., Boltzmannovo a Maxwellovo rozdělení platí pro každý druh částic zvlášť (atomy, elektrony, ionty) 5 Parametr proces ATOMY Excitační teplota Texc Boltzmannovo rozdělení, excitace Ionizační teplota Tion Sahova rovnice, ionizace Radiační teplota Trad Planckův vyzařovací zákon, zář. černého těl. Elektronová teplota Te kinetická T volných elektronů, tepelný pohyb Iontová teplota Tf kinetická T volných iontů, tepelný pohyb Teplota neutrálů Tgas kinetická T volných atomů, tepelný pohyb Dopplerova teplota TD Dopplerovo rozšíření čar, kinetická T volných atomů, tepelný pohyb MOLEKULY Tytéž druhy Tjako pro atomy + navíc Rotační teplota Trot excitace do rotačních stavů - nemusí být Boltz. Vibrační teplota Tvjb excitace do vibračních stavů - nemusí být Boltzmannovské. Te>Ti> Texc > Tn « T « > T * 6 ' gas ' rot termonukleární pla/mu sluneční k n mnu doutnavé výboje elektrický oblouk vysokotlaké v f výboj r ú/o v é vln v Pokojová teplota 10a vakuum 10* 10* 10" Koncentrace elektronu (cm"1) 10ia pevné látky 9i A T a Srážkové procesy v plazmatu Ionizace - Sahova rovnice pro rovnováhu mezi ionizací a rekombinací Stupeň ionizace - poměr počtu iontů k celkovému počtu částic ni+1n(. 2 9i +i , def A = h- ni n-nt 1» ^9o exp -e Zi Zí+iZc ■exp hustota atomů v /-tém ionizačním stavu, tj. / elektronů bylo odstraněno, stupeň degenerace hladiny /-násobného iontu energie nutná k odstranění / elektronů zl atomu, vznik /-násobného iontu. hustota elektronů termální de Broglieho vlnová délka elektronu hmotnost elektronu teplota plynu Boltzmannova konstanta Planckova konstanta V případě ionizace do prvního stupně a?1 = ne a celková hustota n = n0 + nv Sahova rovnice se zjednoduší: kde £ je ionizační energie. Sahova rovnice je vhodná pro výpočet hustot částic ve dvou různých ionizačních stavech. Jiná forma zápisu S-rovnice: Z značí partiční funkce. 9 Typy srážkových procesů Pružné srážky - dochází k předávání hybnosti a kinetické energie jen v poměru hmotností a rychlostí - model: ráz 2 pružných (coulombovské el. pole) koulí, ionty a neutrály téměř statické oproti elektronům - 3-řádový rozdíl v hmotnostech, velmi malé předávky energie od elektronu neutrálu nebo iontu Vícenásobné srážky jsou velmi málo pravděpodobně (např. trojné 1000 krát méně) Nepružné srážky - srážková excitace a ionizace - 1. druhu: A + B —► A* + B, A+ B* p* + b* A+ + B atd..., 2. druhu - přenos excitace nebo náboje: A* + B —► A+ B* (viz He-Ne a C02-He lasery), Penningova ionizace: A + Bm —► A+ + B + e-, A + Bm* —>A + + B + e_A+B * —► A + B Free-free:Emise nebo absorpce záření (fotonu/ů) volným elektronem - zrychlení nebo zpomalení elektronu, v el. poli iontu, brzdné záření (bremsstrahlung) Free-bound: Elektronový záchyt iontem - rekombinace, přitom se vyzáří foton hf-E = 1/2mev2 - E hladiny atomu, na které e skončil - rekombinační kontinuum Bound-boud: přechod elektronu vázaného v atomu z jedné hladiny na druhou - viz Boltzmannovo rozdělení a pravděpodobnost emise/absorpce Bound-free: ionizace 10 Charakteristiky plazmatu Plazma je nehomogenní a anizotropní => Elektrická a tepelná vodivost, tlak, index lomu - obecně tenzorové veličiny Srážky neutrálů - náhlé změny nabitých částic - pozvolné změny směru a rychlosti •Střední volná dráha - např. průměrná vzdálenost, při které dojde k odklonu od původního směru o 90°. S rostoucí T účinný průřez srážek klesá - nabité částice se při vysokých teplotách míjejí velkou rychlostí, tím vzájemně na sebe působí krátkou dobu a odchylky od původních drah jsou malé. •Elektrická vodivost - dána charakterem srážek, závisí hlavně na teplotě (a ~ 7~3/2) a minimálně na koncentraci plazmatu. Průchodu proudu brání při nízkých koncentracích malý počet nosičů náboje, při vysokých koncentracích velký počet srážek. S rostoucí teplotou vodivost plazmatu roste (u kovů je tomu naopak), protože účinný průřez srážek klesá. •Optická tloušťka (hustota) plazmatu souvisí se střední volnou dráhou fotonů v plazmatu. Za opticky řídké se označuje plazma takových rozměrů, které jsou srovnatelné se střední volnou drahou elektromagnetického záření, které plazmatem prochází. Opticky husté je takové plazma, jehož rozměry jsou mnohem větší, než je střední volná dráha fotonů, záření intenzivně interaguje s plazmatem. Pohyb nabité částice v elektrickém a magnetickém pol Lorentzova síla: F = q(E + v x B) v || E... urychlování ve směru homogenního pole v^-E... parabolické vychýlení ve směru homogenního pole + 0^0 E Proudění v plazmatu, pohyby nabitých částic v magnetickém poli -složitější, y-L B Proudové vlákno v plazmatu z-pinč helikální pinč r?-pinč Pohyb náboje v magnetickém poli Viet náboje kolmo na siločáry mag. pole - kružnice o poloměru RL...Larmorův poloměr, frekvence oběhu cuc...cyklotronová frekvence m v _ OB Nenulová rovnoběžná složka rychlosti s osou z - spirála y Ambipolární difúze V plazmatu se může vyskytnout gradient koncentrace nabitých částic - například v blízkosti stěny - reombinace elektronů na stěně. Hustota toku částic způsobená elektrickým polem se sčítá s hustotou toku způsobenou gradientem koncentrace. => uzavřená izolovaná nádoba, kde je celková hustota elektrického proudu nulová, dostaneme o 0 l = nhl-Ľ^ j+ _j_ = j. °°o°^k *J j_ = n/LB-D_Vn, °° ^% % • Intenzita el. pole: E = Vrc + Tj. nehomogenní plazma nesplňuje Ohmův zákon, protože při nenulovém poli neteče žádný proud. Toto pole se nazývá ambipolární elektrické pole. Výsledek můžeme ještě upravit do vhodnějšího tvaru h,D_-n_D± j = -DflVn; Da =-- /1+-/L |J... pohyblivost iontů Da označuje koeficient ambipolární difúze. Platí: hustota toku elektronů = hustota toku kladných iontů a navíc jsou na základě kvazineutrality shodné i jejich driftové rychlosti, amb. dif. silně převažuje nad rychlostí proudění plynu 15 Šíření elmag. vln v plazmatu Disperzní prostředí, index lomu (permitivita) závisí na frekvenci vlny. Konstantní magnetické pole B0 způsobuje anizotropii v šíření vln, vlny se šíří jinak podél pole B0 a jinak ve směru pole B0. Podobně jako u krystalů v plazmatu řádná a mimořádná vlna budeme-li vlny sledovat ve směru pole. Tytéž vlny se ale kolmo na pole budou jevit jako směsice levotočivých a pravotočivých modů. - několikasekundové nízkofrekvenční záblesky vznikající jako doprovodné efekty blesků a šířící se podél zemského magnetického pole, tzv. hvizdy. Pro vlnu řádnou platí, že pro její frekvenci (cut off) < ujp se nešíří, ale odráží (vlnovod typu gradient index) nebo pohlcují - rozkmit elektronů v plazmatu (odrazy radiových vln od vrstev ionosféry, Luxemburský efekt - míšení frekvencí - změna hustoty plazmatu dopadem silné vlny) 1"90 Holandský vědec Martin van Manin (1750-1837) vybil 100 Leydenských lahví přes drátek, kteiý explodoval. Vyt\ľofil tak pivní zdokumentovaný (i když nevysvětlený) pinč. 1905 Australští vědci J. A. PollockaS. Barraclough pozomjí v blízkosti Sydney v Austrálii trvalou deformaci dutého hromosvodu (fotografie napravo) po průchodu blesku a správně deformaci vysvětlili jako důsledek tlaku způsobeného magnetickým polem. 1934 Willard Harrison Bennett (1903-1987) našel řešení průběhu tlaku pro stacionární r-pinč s konstantní proudovou hustotou. 1946 George Thompson a Moses Blackman z Imperiál College v Londýně patentují fúzní zařízení založené na toroidálním pinči. 1946 George Thompson a Peter Thonemann provádějí rozsáhlé experimenty s toroidálním pinčem. 19? 4 Martin David Kruskal (1925-2006) a Martin Schwarzs-child (1912-1997) vytvářejí první teorii nestabilit pinče, zejména řeší korálkovou a smyčkovou nestabilitu. 19 ŕ 6 Rendel Sebastian Pease (1922-2004) a Stanislav Iosivovich Braginskij nacházejí řešení v podobě elektromagnetického kolapsu, kdy ztráta energie zářením způsobí nekontrolovatelný kolaps pinče k ose. 195" V anglickem Hanvellu bylo zkonstruováno první velké toroidalní zařízení ZET A o průměru 3 metry s proudem 900 000 A. 195 S Na toroidálním pinči SCYLLA v Los Al a mos byly detekovány pivní fúzní neutrony. I Toroidální z-pinch: TokamakíTOroidnaja KAmera^VIAgnetnyje Katuški) - jedná se o obří transformátor, v jehož sekundárním vinutí je magnetickým polem držen velmi horký ionizovaný plyn - plazma." Sekundární vinutí má tvar toroidální trubice. termojaderná syntezí iových »00 kWh-g"1 MeV) Výhoda oproti štěpné reakci - vy^H|hergeticlWpBi^^st5^T U 235 má zisk 24 000 kWh-g-1) a minimální ekologická zátěž. Magnetic Circuit (iron transformer core) I nner Poloidal Field Coils (primary transformer circuit) Toroidal Field Coils Outer Poloidal Field Coils (for plasma positioning and shaping} Pdoidal field Torddal field Plasma with Plasma Current, I, (secondary transf ormer circuit) Resultant Helical Magnetic Field display electrode MgO layer PDP (Plasma Display Panel) - princip většinou AC elektrického výboje za sníženého tlaku (60-70) kPa v Xe-Ne dlelectric layer Výhody PDP veliká úhlopříčka (až 300 cm) displej tenký (asi 80 mm) dobrá čistota barev vysoká rychlost odezvy pixelů velký pozorovací úhel (> 160°) velmi malá citlivost na okolní teplo Nevýhody PDP horší jas a kontrast problémy s miniaturizací vysoký příkon (400 W)—^zahřívání nízká životnost (cca 50% oproti klasickým CRT) vysoká cena (způsobena velikým odpadem při výrobě) address electľade Plazmatron Plazmové stříkání Nanášení velmi odolných povrchových vrstev desítky až stovky mikrom (ZrTiN aj...) Plyn nanášený prášek Ústav fyziky plazmatu: WSP500 Magnetohydrodynamické dynamo Přímá přeměna tepelné energe na elektrickou, max. účinnost 50 % Pec - žhavé plyny + potaš (ionizovadlo) | Magnetický plazmový raketový motor Plazmové řezání Plazmové sváření 21 Laser Induced Breakdown Spectroscopy (LIBS) Spektroskopie laserem buzeného mikroplazmatu Další názvy: Laser Induced Plasma Spectroscopy (LIPS) Laser-assisted plasma spectrometry Odnož laserové ablace - laserový paprsek slouží nejek k vzorkování, ale i k buzení mikroplazmatu s aerosolem vzorku - to je spektrálně analyzováno. Ryhlá multiprvková analýza vzorků všech skupenství Žádná nebo jednoduchá příprava vzorků (zalití do pryskyřice, rozříznutí a nabrus) Možná mobilita zařízení v terénu a analýza na těžko přístupných místech Jen malé poškození vzorku - mikrometry do hloubky, na povrchu mm Možnost prostorově rozlišené analýzy 22 Nevýhody Projevy topologie - malé rozměry mikroplazmatu - obtížnější detekce záření Relativně rychlý časový vývoj - většinou nutnost synchronizace pulzu laseru a detekce záření, spektrum pro daný vzorek závisí na okamžiku začátku a délce měření Značné matriční jevy - obtížná kalibrace, spektrum (intenzity čar) závisí nejen na obsazích prvků, ale i na materiálu, nutné vzorku podobné standardy (matrix-matched standards) Samoabsorpce záření horkých atomů chladnější vnější vrstvou - samozvrat čáry (self-reversal), proto často nelineární kalibrační křivky Jiné optimální ablační podmínky pro každou čáru z hlediska intenzity a linearity kalibrace Nutné simultánní měření určitého spektrálního intervalu, který často nepokryje všechny žádané čáry (vhodné echelle spektrometry - velmi drahé) 23 Laser power supply Typické uspořádání LIBS Laser head F ůcuss in g I er s Laser šperk -JL. Unknown material translation řragů Flashlamp trigger Q-switch trigger I CCD gate pulse m j. OS c -= CD - l-t — = r 'V — ■ r I —I Ol o< a> (/> o < 2. 0 Q. C Q. g>> O —> 3 ^< 0 (0 3 CO C/) Nejdůležitěší aspekty LIBS Většinou shodné s ostatní laserovou ablací 1G0O Irradiance Okolní atmosféra (vzduch, Ar, He) _ I ~ frOO - I : Ů 1—'—1—'—J— LTSD (lens-to-sample-distance) vzdálenost čočka -vzorek Osnova (matrice) vzorku Výkon laseru, stabilita Gating - synchronizace okamžiku měření s pulzem laseru Úhel dopadu paprsku na vzorek Způsob zaostření paprsku na vzorek Způsob detekce záření (čočka nebo optické vlákno zrcadlo) Kalibrační závislosti 200 n Delay Time (ns) Obecně l(c) = acb Scheibe-Lomakin, ideálně lineární l(c) = ac + d Časový vývoj intenzit závisí i na irradianci, pro každou čáru je jiný optimální čas a) 1,5.109, b) 2.1011 Wcrrr2 Korekce kalibrace u tavenín - fce teploty vzorku 7 -I t ■u j- OJ Ě-J 5 A a- 2- i - : 1DDO 300- eco- 200- ■ i 3M 4*0 ŮMl tiiJÚ iCOO SafTŕJt Temp. {'C) 20Ů T —T- 5D0 Delay Time (ns) 40G Sample Temp. rDC) Závislost intenzity a profilu čáry na hustotě elektronů - bezkalibrační LIBS -problematické 1.4xlO-5 h 1.2xlO"5 3 1.0x10- ■ « 8.0x10^-— c c/3 6.0xl0-6|- CQ 4.0x10"6 2.0 x 10~6 0.0 Limty detekce: 1-100 ppm podle okolností 323.50 324.00 324.50 325.00 Wavelength (nm) 325.50 326.00 Spolehlivější je intenzita jako plocha čáry 422.5 Wavelength (nm) Závislost intenzity emise na tlaku - důležité pro Mars (7 Torr) - nízký tlak a Venuši - vysoký tlak (90 atm) 2500 2000 o o o 500 - a Si(l) 288.16 nm a Mg(l) 285.21 nm o o Mg(ll) 279.55 nm A * o A O o 0 m Moon, ° A ů A A A A Á o o asteroids A o A A 0 A Ů o ■ Mars ž ž,« M—*- i i I G Q O G G G O O Q G G O O G Pressure (Torr) G G Q O O Pod 0,001 Torr nepozorována žádná změna. 1 Torr = 133 Pa Emission from inner core Absorption in outer core Observed emission signal Projevy samoabsorpce 120 775 200 400 600 800 1000 0 200 400 600 800 Cu con cen trati on (ppm) Cu conce ntrat ion (p pm) Někdy (stejné chování čar a homogenní rozmístění srovnávacího prvku) pomůže vnitřní standardizace 30 Časový vývoj emise LIBS Souvisí s poč. nárůstem a exponenciálním poklesem teploty Nutno najít pro dané čáry časový úsek s nejlepším poměrem signál/pozadí I- PonMľUTll5i-Jfl 0.2ů-3|jfl Nejčastěji měříme zde r.1 r;#nh~ (im^ri> lĚCůiTtiinaitůri 10 nt r-íHJu* 4 5quilibí*jm Double-pulse LIBS Výhody Nárůst citlivosti o 1-2 řády, možnost 2 stejných (rezonanční DP-LIBS) nebo kombinace různých vlnových délek Hloubkové profilování multivrstev nebo povrchové mapování s lepším hloubkovým resp. laterálním rozlišením Mikromapování heterogenních vzorků Multiprvková analýza jedním pulzem s Échelle spektrografem Laditelné lasery na selektivní excitaci atomů Kombinace s dalšími technikami jako fluorescence nebo Ramanova spektroskopie Použití fs laseru Nevýhody Složitější a dražší instrumentace Možnosti časového sledu double-pulse LIBS Orthogonal Pre-ablaliori pulse Coli near J Laser pulse 2 J Laser pulse 1 Substrate Substrate Substrate ■ Laser I pulse 1 1Laser pulse 2 Jiné prostorové uspořádání L — Lies pJasrria Lens parted mifrof Lflns Laser source j- I j" ■ — Š 1st laser pulse Plasma continuum 1st pulse 2nd laser pulse Detector gate pulse Plasma continuum 2nd pulse / 1 us 10 ns 100ns lLis 10ns lOOus Elapsed time after 1st pulse incident on target 33 Double pulse s jedním laserem - využití doby svitu výbojky Netypicky dlouhé prodlevy mezi pulzy: 40- 160 |js, vhodné pro souosé uspořádání - společná optika Užití při podvodním průzkumu - pevné vzorky Energie pulzů 34 Remote LIBS nebo stand-off LIBS LIBS s dálkovou detekcí - vzorek je ablatován na vzdálenost cca 1 m až stovky m Záření mikroplazmatu je snímáno složitějšími systémy na bázi dalekohledů Výhody - bezkontaktní analýza (výbušniny), nepřístupná místa Nevýhody - výkonnější laser, obtížné zaostřování paprsku a zaměřování Princip dálkového zaostřování - Galileův dalekohled - transfokátor -(možný i Keplerův se spojkou, ale nebezpečí průrazu atmosféry): průchod paprsku rozptylným a spojným prvkem - kombinace: čočka-čočka, čočka-zrcadlo, zrcadlo-čočka, zrcadlo-zrcadlo f laser f = f1*f2/(f1+f2 - e) f2 f1 |f2|>|f1| Vzdálenost mezi čočkami: e rozptylka má f < 0 <-> Aby to fungovalo jako spojka: ef1+f2- Galileův 35 Príklad proměnlivé ohniskové vzdálenosti - spojka f2 = 400 mm; rozptylka f1 = -200 mm; průměr paprsku z laseru 5,5 mm; 100 vzdálenost čoček [mm] Platí pro ideální čočky, ve skutečnosti se to liší díky vadám čoček. Pro vzdálenost čoček e = f1 + f2 je to expander - rovnoběžný roztažený svazek a zaostřený dalekohled Různá experimentální uspořádání pro dálkovou detekci dg Fig, 1. Experimental .setup used for remote monitoring of high-tun] .samples by LIBS. L Laser, FL focusing lenses, M]¥ M2, Mj flat mirrc: pierced minor, T telescope, SP spectrograph, MD muIti-channel detec digital delay/puLse generator, PC po^onal computo-. With kind permb Springer Science and Business Media. IR-Mirror Al-Mirror with hole IR-Mirror Laser M\ 'Beärŕi""^1 Plasma Plume Sample Taveniny 37 Zrcadlové uspořádání na dálkovou detekci Computer Beam expander Mirror Target Detector Fiber optic Spectrograph Remote LIBS - nutnost integrace více pulzů (i 100) -nehodí se na mikrom. hloubkové profilování, ablační krátery mm rozměry 1-laser; 2-45° zrcadlo; 3-expander; 4-dichroické zrcadlo; 5-rovinné zrcadlo; 6-duté zrcadlo (fokuzace a detekce); 7-optické vlákno; 8-spektrograf; 9-ICCD; 10-PC; 11-delay generátor, gating 38 Dálková analýza - vedení paprsku i detekce záření jedním optickým kabelem - vhodné do vody, ale i taveniny - tekutý Zn (Sabsabi et al.) beam splitter 39 Vzorky LIBS Pevné Kapalné kovy roztavené kovy, soli, sklo keramika průmyslové kapaliny, odpadní vody polovodiče tekutá léčiva polymery biologické kapaliny léky voda v ochraně žp., koloidy zuby kosti půdy Plynné i j minerály bakterie na agaru (rosol z řas) kovy ve vodě dřevo, papír výfukové plyny ostatní spaliny (uhlí apod...) aerosoly ve vzduchu Bojové látky 40 Oblasti použití LIBS Slévárenství Farmacie slitiny ztuhlé i kapalné (AI, Cu, Zn, Mg, ocel (Co, Ni, Cr) průmyslová média žárově pokovená ocel roztavené soli hloubkové profilování léky: tablety i masti roztoky solí Identifikace léčiv homogenita vzorků Minerály Další organické vzorky různé prvky (Au, Cu, Ni, Fe, C, Ca, AI, Mg, Si, Ti) v rudě a hlušině Životní prostředí papír polymery dřevo kontaminace odpadní vody sběrny kovů, šrot Přenosná zařízení (portable LIBS) do terénu Plate 13 (a) Sc he malic showing the deployment of the remote LIES instrument to monitor surface contamaintion. (b) Laser beam of the instrument being directed through the lead glass shield window (Applied Photonics, 2004a. Courtesy of Applied Photonics, Ltd) (see Figure 7.7) 43