Záření dipólu
Vynucené kmity:
mx x
A =
Po =
—mujQX — mjx + qE0e Aeiujt
m
iujt
UJq — UJ2 + ÍLO^f
m
UJq — UJ2 + ÍLO^f
Celkový výkon záření dipólu:
P =
LU
.2       \ 2
Er
m
c3 127re0      c3127re0 (cu2 - cu2)2 + w272
Účinný průřez:
P LU4 o  =  —— =
.2       \ 2
m
4,,2
/ C3127t£o (w2 - W2)2 + W272 El 67t    (uj2 - uj2)2 + w272
Thomson (7 —>■ 0, = 0): Rayleigh (7 —> 0, uj <C uj0):
(7t =
QTľm2
6irm2 \uj0J \uj0
Izotropní molekuly:
P P
= aE
or =
, ,4_,2 I7i2 UJ Ol ĽjQ
127rc3e0
n2, An,2
6tt
87r3a2 3ěp4
24tt3 YŇ2
n
32tt2
Neizotropní molekuly: Polarizace molekuly nemusí být rovnoběžná s E0, rozptyl proto nemusí být zcela polarizován a může jít i do směru E$. Je-li orientace molekul náhodná, musí se výsledný rozptyl integrovat přes všechny orientace molekul.
áa áň	= K sin2 6	
	7T 2"7T	7T
a	=       K sin2 6 sin6d0de = 2irK / sin36de	
	0 0	0
áa	= — sin B 8tt	
Závislost na rozptylovém úhlu:
x = 7t — x- rozptylový úhel
ip: úhel mezi rovinou rozptylu a rovinou kolmou
na polarizaci dopadajícího záření.
smx = x sin ip = sinx =
x
y
y sin a cos G sin ip
áa
áň
3a 8^
(1
sin2 (p sin2 x)
3a 8^
(l — sin2 (p sin2 X)
Rozptyl v kolmé rovině a v rovině rovnoběžné vzhledem k původní polarizaci:
Nepolarizované světlo:
/ áa\      3a 1    ľ (       . 2     . 2  , 3a f      sin2 x\       3cr , 2 v
W = 8^ y(l-sin^in X) d*, = - ^1 - — j = — (l + cos X)
o