Vlny v plazmatu s magnetickým polem:
Pro řešení Maxwellových rovnic potřebujeme znát vztah mezi intenzitou elektrického pole totou proudu, který řešíme ve vnějším magnetickém poli Bq působícím ve směru zq:
-eE — mvv — e ( v X Bq
?n—   =   ne2E — mvj — e [j X Bq
E Ě
Maxwellovy rovnice potom vedou na
{v + iuj)j + — [j x B0 ne x
ne
v + \uj
EQlú,
■j +
pe
EqUJ,
pe
J X 20
V x B
Ě
-íluB ílúB 0
-íluB
V + llú
V x B + c
2 ^ce
Upe 2 V + \Lú
ojí
pe
VxB   x zq
-pe 9 V + ÍCĽ
C ^2~
^pe
lú — IV
V x   V x B
^pe . 2 ^ce
Vx6 X
Vx  VxB +icz^fe2VxB
-pe
Vx(VxB) - c2 ^        x B + ujB
^pe V ' ^pe
Poslední rovnici lze přepsat na
Jfci - Vx   U-2-Vx B
k      kg k ~\~
pro ujce ^> oj, v: index lomu pro v ^> oj:
fiQneuj B
kgk c/cx 2
lú
0 0
IMjiiew B
pe
oj (lúce COS Ů — lú)
Pro vlny s k \\ Bq:
Výhody:
• vysoká koncentrace elektronů (1017-1020 m-3)
• vysoká efektivita
• relativě nízké Bq (~ 5mT)
• bez vnitřních elektrod
• možnost nezávislého řízení předpětí na vzorku Využití:
• leptání a depozice
• iontové pohony