Účinný průřez srážky - příklady ze sbírky:

5.2.3 Celkový účinný průřez a účinný průřez pro přenos hybnosti (Labaj, Matúš)

5.2.7 Diferenciálnı́ a celkový účinný průřez pro částice v potenciálové jámě (Mattoš, Marek)

Makroskopické rovnice jednoho typu částic - příklady ze sbírky:

6.2.1 Dohasínání (Medek, Tomáš)

Mějme dohasínající plazma sestávající z elektronů a jednoho druhu kladných iontů s jednotkovým nábojem. Rovnice kontinuity v tomto případě je
\begin{equation} \frac{\partial n_e}{\partial t} = -k_r n_e n_i,
\end{equation}
kde $k_r$ je rychlostní konstanta pro rekombinaci. Prostorové deriavace jsou nulové, protože směs je homogenní. Koncentrace elektronů v čase $t=0$ je $n_0$. Vyjádřete $n_e (t>0)$. Nezapomeňte na podmínku kvazineutrality.\\
$\left [n_e (t) = \frac{n_0}{n_0 k_r t + 1} \right] $

6.2.2 Vliv srážek na driftovou rychlost kapaliny (řešeno ve sbírce)

6.2.3 Vliv srážek na driftovou rychlost kapaliny II (Štegner, David)

6.2.4 Bernoulliho zákon (Vaca Velásquez, Franklin)

6.2.5 Ohřev kapaliny kompresı́ (Večeře, Jiří)

Ukažte s pomocí výpočtu v jedné dimenzi, že relativní časová změna malého objemu $\Delta V$, který se pohybuje s kapalinou její rychlostí $\vec u$ je dána jako
\begin{equation}
 \frac{1}{\Delta V}\frac{\d \Delta V}{\d t} = \nabla \cdot \vec u
\end{equation}
A odtud ukažte z rovnice zachování energie (\ref{eq.zachovani-energie-Lieberman}), že pokud kapalina expanduje, její vnitřní energie klesá.